scienza_costruzioni:travi:bernoulli
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scienza_costruzioni:travi:bernoulli [2021/06/13 13:09] |
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Linea 1: | Linea 1: | ||
- | ====== Trave di Eulero-Bernoulli ====== | ||
- | Con l' | ||
- | ===== Analisi cinematica ===== | ||
- | |||
- | Le ipotesi cinematicche alla base del modello di trave di Eulero-Bernoulli sono: | ||
- | * conservazione delle sezioni piane | ||
- | * ortogonalità tra sezione ed asse della trave | ||
- | |||
- | Queste ipotesi ci permettono di scrivere | ||
- | |||
- | $$\varphi (x) = - \frac{\mathrm{d}w}{\mathrm{d} x}$$ | ||
- | |||
- | in cui: | ||
- | * $\varphi (x)$ è l' | ||
- | * $w(x)$ è lo spostamento trasversale dell' | ||
- | |||
- | ===== Analisi statica ===== | ||
- | |||
- | Dall' | ||
- | |||
- | $$p(x) + \frac{\mathrm{d}N}{\mathrm{d}x} = 0$$ | ||
- | |||
- | $$q(x) + \frac{\mathrm{d}T}{\mathrm{d}x} = 0$$ | ||
- | |||
- | $$m(x) + \frac{\mathrm{d}M}{\mathrm{d}x} - T(x) = 0$$ | ||
- | ===== Linea elastica ===== | ||
- | |||
- | Analizziamo nello spazio bidimensionale una trave trascurando l' | ||
- | |||
- | Sotto le ipotesi di comportamento elastico lineare, esistono i seguenti legami: | ||
- | |||
- | * tra sforzo normale e spostamento lungo l'asse della trave | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d} u}{\mathrm{d}x} = \frac{N (x)}{E A}$$ | ||
- | |||
- | * tra momento e rotazione della sezione | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d} \varphi}{\mathrm{d}x} = \frac{M (x)}{E J}$$ | ||
- | |||
- | Quest' | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d}^2 w}{\mathrm{d}x^2} = - \frac{M (x)}{E J}$$ | ||
- | |||
- | Supponiamo inoltre che sulla trave agiscano carichi distribuiti con un andamento lineare, secondo le relazioni | ||
- | |||
- | * per i carichi assiali | ||
- | $$p(x) = p_1 + \frac{p_2 - p_1}{l} x = p_1 + \frac{\Delta p}{l} x$$ | ||
- | |||
- | * per i carichi trasversali | ||
- | $$q(x) = q_1 + \frac{q_2 - q_1}{l} x = q_1 + \frac{\Delta q}{l} x$$ | ||
- | |||
- | * per le coppie | ||
- | $$m(x) = m_1 + \frac{m_2 - m_1}{l} x = m_1 + \frac{\Delta m}{l} x$$ | ||
- | |||
- | |||
- | Analizzando l' | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d}T}{\mathrm{d}x} + q(x) = 0 | ||
- | \Longrightarrow | ||
- | \frac{\mathrm{d}T}{\mathrm{d}x} = - q(x)$$ | ||
- | |||
- | L' | ||
- | |||
- | $$-T(x) + \frac{\mathrm{d}M}{\mathrm{d}x} + m(x) = 0 | ||
- | \Longrightarrow | ||
- | T(x) = \frac{\mathrm{d}M}{\mathrm{d}x} + m(x)$$ | ||
- | |||
- | Sostituendo la seconda nella prima otteniamo | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d^2}M}{\mathrm{d}x^2} + \frac{\mathrm{d}m}{\mathrm{d}x} = - q(x) | ||
- | \Longrightarrow | ||
- | \frac{\mathrm{d^2}M}{\mathrm{d}x^2} = - \left( q(x) + \frac{\mathrm{d}m}{\mathrm{d}x}\right)$$ | ||
- | |||
- | Utilizzando la relazione tra momento $M(x)$ e spostamento trasversale $w(x)$ otteniamo | ||
- | |||
- | $$- EJ \frac{\mathrm{d^4}w}{\mathrm{d}x^4} = - \left( q(x) + \frac{\mathrm{d}m}{\mathrm{d}x}\right) | ||
- | \Longrightarrow | ||
- | \frac{\mathrm{d^4}w}{\mathrm{d}x^4} = \frac{1}{E J} \left( q(x) + \frac{\mathrm{d}m}{\mathrm{d}x}\right)$$ | ||
- | |||
- | che, introducendo le espressioni dei carichi distribuiti, | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d^4}w}{\mathrm{d}x^4} = \frac{1}{E J} \left( \frac{\Delta q}{l} x + q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right)$$ | ||
- | |||
- | Integrando tale relazione otteniamo | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d^3}w}{\mathrm{d}x^3} = \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{2 \, l} x^2 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) x \right] + C_1 $$ | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d^2}w}{\mathrm{d}x^2} = \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{6 \, l} x^3 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) \frac{x^2}{2} \right] + C_1 \, x + C_2$$ | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d}w}{\mathrm{d}x} = \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{24 \, l} x^4 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) \frac{x^3}{6} \right] + \frac{C_1}{2} x^2 + C_2 \, x + C_3$$ | ||
- | |||
- | $$w(x) = \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{120 \, l} x^5 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) \frac{x^4}{24} \right] + \frac{C_1}{6} x^3 + \frac{C_2}{2} x^2 + C_3 \, x + C_4$$ | ||
- | |||
- | Il momento è dato da | ||
- | |||
- | $$M(x) = - EJ \frac{\mathrm{d^2}w}{\mathrm{d}x^2} = -\frac{\frac{x^3 \Delta q}{6} + \frac{x^2 \Delta m}{2}}{l} - E J (C_2 + x C_1) - \frac{x^2 q_1}{2}$$ | ||
- | |||
- | ed il taglio | ||
- | |||
- | $$T(x) = m_1 - E J C_1 - x q_1 - \frac{x^2 \Delta q}{2 l}$$ | ||
- | |||
- | Passiamo ora al calcolo della componente dello spostamento lungo l'asse x. Si parte stavolta dall' | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d}N}{\mathrm{d}x} = - p(x) = - \left( \frac{\Delta p}{l} x + p_1 \right)$$ | ||
- | |||
- | Integrando otteniamo | ||
- | |||
- | $$N(x) = - \frac{\Delta p}{2 l} x^2 - p_1 \, x + C_5$$ | ||
- | |||
- | Ricordando la relazione tra sforzo normale e derivata prima dello spostamento assiale scriviamo | ||
- | |||
- | $$\frac{\mathrm{d}u}{\mathrm{d}x} = \frac{1}{EA} \left( - \frac{\Delta p}{2 l} x^2 - p_1 \, x + C_5 \right)$$ | ||
- | |||
- | che integrata dà | ||
- | |||
- | $$u(x) = \frac{1}{EA} \left( - \frac{\Delta p}{6 l} x^3 - \frac{p_1}{2} x^2 + C_5 \, x \right) + C_6$$ | ||
- | |||
- | Ricapitolando, | ||
- | |||
- | $$u(x) = \frac{1}{EA} \left( - \frac{\Delta p}{6 l} x^3 - \frac{p_1}{2} x^2 + C_5 \, x \right) + C_6$$ | ||
- | |||
- | $$w(x) = \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{120 \, l} x^5 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) \frac{x^4}{24} \right] + \frac{C_1}{6} x^3 + \frac{C_2}{2} x^2 + C_3 \, x + C_4$$ | ||
- | |||
- | $$\theta (x) = | ||
- | - \frac{1}{E J} \left[ \frac{\Delta q}{24 \, l} x^4 + \left( q_1 + \frac{\Delta m}{l}\right) \frac{x^3}{6} \right] - \frac{C_1}{2} x^2 - C_2 \, x - C_3$$ | ||
- | |||
- | e le caratteristiche di sollecitazione | ||
- | |||
- | $$N(x) = - \frac{\Delta p}{2 l} x^2 - p_1 \, x + C_5$$ | ||
- | |||
- | $$T(x) = - \frac{\Delta q}{2 l} x^2 - q_1 x + m_1 - E J C_1 $$ | ||
- | |||
- | $$M(x) = - \frac{\Delta q}{6 l} x^3 - \left( | ||
- | |||
- | Per determinare le costanti di integrazione $C_1$, $C_2$, $C_3$, $C_4$, $C_5$ e $C_6$, dobbiamo imporre 6 condizioni al contorno, ciascuna delle quali potrà essere: | ||
- | * di tipo // | ||
- | * di tipo // |
scienza_costruzioni/travi/bernoulli.txt · Ultima modifica: 2021/06/13 13:09 (modifica esterna)