scienza_costruzioni:torsione
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scienza_costruzioni:torsione [2013/11/14 11:58] mickele [Torsione di travi generiche] |
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Linea 179: | Linea 179: | ||
Nota $\omega(x, | Nota $\omega(x, | ||
===== Torsione di travi a sezione sottile aperta ===== | ===== Torsione di travi a sezione sottile aperta ===== | ||
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+ | In generale possiamo scrivere l' | ||
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+ | $$\Theta_x = \frac{M_x}{G\, | ||
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+ | in cui abbiamo introdotto il momento di inerzia torsionale $I_T$. | ||
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+ | Applicando la teoria vista al paragrafo precedente, per profili sottili il momento di inerzia torsionale vale | ||
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+ | $$I_T = \frac{1}{3} \sum \limits_i b_i t_i^3 $$ | ||
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+ | Nel caso di spessore costante $t_i = t$, la tensione tangenziale massima è pari a | ||
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+ | $$\tau_{max} = \frac{M_x \, t}{I_T} = \frac{3 \, M_x}{t^2 \, \sum \limits_i b_i}$$ | ||
===== Torsione di travi a sezione sottile chiusa ===== | ===== Torsione di travi a sezione sottile chiusa ===== | ||
+ | |||
+ | Prima di analizzare direttamente l' | ||
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+ | $$\frac{\partial \sigma_x}{\partial x} + \frac{\partial \tau_{xy}}{\partial y} + \frac{\partial \tau_{xz}}{\partial z} + f_x = 0$$ | ||
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+ | Poiché $\sigma_x = 0$ e $f_x = 0$, | ||
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+ | $$\frac{\partial \tau_{xy}}{\partial y} + \frac{\partial \tau_{xz}}{\partial z} = 0$$ | ||
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+ | Applicando il teorema di Green, con la posizione $\mathbf{\tau} = \left( \tau_{xy}, \tau_{xz} \right) $ | ||
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+ | $$ \int \limits_{\Sigma} \left( \frac{\partial \tau_{xy}}{\partial y} + \frac{\partial \tau_{xz}}{\partial z} \right) \, \mathrm{d}y \mathrm{d}z = \oint \limits_{\Lambda} \mathbf{\tau} \cdot \mathbf{n} \, \mathrm{d}s | ||
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+ | in cui $\Sigma$ è l'area delimitata da una linea chiusa $\Lambda$ interna alla sezione. Risulta quindi nullo il flusso di $\mathbf{\tau}$ attraverso una qualunque linea chiusa $\Lambda$. | ||
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+ | Considerando una sezione sottile chiusa, isoliamo un tratto di sezione compreso tra le corde 1 e 2. La nullità del flusso di $\mathbf{\tau}$ ci permette di scrivere | ||
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+ | $$- \bar{\tau}_1 \, t_1 = \bar{\tau}_2 \, t_2 $$ | ||
+ | |||
+ | L' | ||
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+ | Integriamo le tensioni tangenziali di modo da determinare il momento torcente risultante rispetto ad un punto arbitrario O | ||
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+ | $$M_x = \oint \tau \, t \, r_O \, \cos \alpha \, \mathrm{d}s | ||
+ | |||
+ | in cui $\Omega_m$ è l'area descritta dalla mediana della sezione sottile. | ||
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+ | Nel caso di sezioni sottili di forma chiusa e spessore costante $t$, la tensione tangenziale è pari a | ||
+ | |||
+ | $$\tau = \frac{M_x}{2 \Omega_m \, t}$$ | ||
+ | |||
+ | Per calcolare la rigidezza torsionale della sezione applichiamo il principio dei lavori virtuali uguagliando il lavoro virtuale interno a quello esterno | ||
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+ | $$M_x \, \Theta_x = \iint \limits_\Sigma \tau \, \gamma \; \mathrm{d}y \mathrm{d}z = \iint \limits_\Sigma \frac{1}{G} \frac{M_x}{4 \, \Omega_m^2 \, t_0^2} | ||
+ | |||
+ | da cui | ||
+ | |||
+ | $$ \Theta_x = \frac{1}{4 \, G \, \Omega_m^2} \int \limits_\Lambda | ||
+ | |||
+ | Nel caso di sezione sottile chiusa con spessore costante $t$, la formula si semplifica diventando | ||
+ | |||
+ | $$ \Theta_x = \frac{1}{4 \, G} \frac{\Lambda}{t \, \Omega_m^2 } $$ | ||
+ | |||
+ | in cui $\Lambda$ è la lunghezza della mediana della sezione. | ||
+ | |||
+ | ===== Esempi applicativi ===== | ||
+ | |||
+ | * [[scienza costruzioni: | ||
scienza_costruzioni/torsione.1384426726.txt.gz · Ultima modifica: 2021/06/13 13:07 (modifica esterna)